磁体上磁性较强的部分叫什么

是磁极

磁体——把物体能够吸引铁、钴、镍等物质的性子叫做磁性,具有磁性的物体叫磁体。磁体是一种很神奇的物质。它有以至于无形的力,既能把一些东西吸过来,又能把一些东西排开。在我们四周,有很多磁体。

[编辑本段]磁体磁性的产生

1)磁畴说,磁畴(Magnetic Domain)理论是用量子理论从微观上说明铁磁质的磁化机理。所谓磁畴,是指磁性材料内部的一个个小区域,每一个区域内部包罗大量原子,这些原子的磁矩都象一个个小磁铁那样整洁排列,但相邻的不同区域之间原子磁矩排列的方向不同,如图所示。各个磁畴之间的交界面称为磁畴壁。宏观物体一般老是具有很多磁畴,这样,磁畴的磁矩方向各不不异,成果彼此抵消,向量以及为零,整个物体的磁矩为零,它也就不能吸引其它磁性材料。也就是说磁性材料在正常情况下并不合错误外预示磁性。只有当磁性材料被磁化以后,它才能对于外预示出磁性。在中学物理教本中,目前课程改革试验区(山东、江苏、海南、宁夏、广东等)使用的人教版《普通高中课程标准实验教本.物理》采用了磁畴理论,而现在大多地域使用的人教版教材《全日制普通高级中学教本.物理》中在解释磁化原理是用的是安培的分子电流假说。在铁磁质中相邻电子之间存在着一种很强的“交换耦合”作用,在无外磁场的情况下,它们的自旋磁矩能在一个个微小区域内“自发地”整洁排列起来而形成自发磁化小区域,称为磁畴。在未经磁化的铁磁质中,虽然每一磁畴内部都有确定的自发磁化方向,有很大的磁性,但大量磁畴的磁化方向各不不异因而整个铁磁质不显磁性。如图所示。当铁磁质处于外磁场中时,那些自发磁化方向以及外磁场方向成小角度的磁畴其体积随着外加磁场的增大而扩大并使磁畴的磁化方向进一步转向外磁场方向。另外一些自发磁化方向以及外磁场方向成大角度的磁畴其体积则逐渐缩小,这时铁磁质对于外呈现宏观磁性。当外磁场增大时,上述效应响应增大,直至所有磁畴都沿外磁场排列到达饱以及。由于在每一个磁畴中个单元磁矩已排列整洁,是以具有很强性子:在居里温度以下,铁磁或亚铁磁材料内部存在很多各自具有自发磁矩,且磁矩成对于的小区域。他们排列的方向紊乱,如不加磁场进行磁化,从整体上看,磁矩为零。这些小区域即称为磁畴。磁畴之间的界面称为磁畴壁(magnetic domain wall)。当有外磁场作用时,磁畴内一些磁矩转向外磁场方向,使得与外磁场方向靠近一致的总磁矩得到增长,这种磁畴得到成长,而其它磁畴变小,成果是磁化强度增高。随着外磁场强度的进一步增高,磁化强度增大,但即使磁畴内的磁矩取向一致,成为了单一磁畴区,其磁化方向与外磁场方向也不完全一致。只有当外磁场强度增长到一定程度时,所有磁畴中磁矩的磁化方向才能全部与外磁场方向取向完全一致。此时,铁磁体就到达磁饱以及状态,即成饱以及磁化。一旦到达饱以及磁化后,即使磁场减小到零,磁矩也不会回到零,残留下一些磁化效应。这种残留磁化值称为残余磁感应强度(以符号Br表示)。饱以及磁化值称为饱以及磁感应强度(Bs)。若加上反向磁场,使残剩磁感应强度回到零,则此时的磁场强度称为矫顽磁场强度或矫顽力(Hc)。2)安培分子电流假说,安培认为构成磁体的分子内部存在一种环形电流——分子电流。由于分子电流的存在,每一个磁分子成为小磁体,两侧至关于两个磁极。凡是情况下磁体分子的分子电流取向是混乱无章的,它们产生的磁场互相抵消,对于外不显磁性。当外界磁场作用后,分子电流的取向大致不异,分子间相邻的电流作用抵消,而外貌部分未抵消,它们的效果预示出宏观磁性。安培的分子电流假说在当时物质结构的知识甚少的情况下无法证实,它带有至关大的臆测身分;在今日已经相识到物质由分子组成,而分子由原子组成,原子中有绕核运动的电子,安培的分子电流假说有了其实的内容,已成为认识物质磁性的重要依据。

[编辑本段]磁体的应用

好比可以做理发用的电吹风。我们能够听见记录磁带或唱片上的音乐,也是磁体的功劳。地球本身也是一个大的磁体,并有它自己的磁性。发电机跟电念头的机心电磁门收音机扬声器磁化水磁浮列车电路控制电脑存储信息VCM硬盘驱动(HDD)光盘驱动器(ODD)风力发电节能环保家电工业节能电机混合动力汽车产业喇叭音响

[编辑本段]磁性矿物

磁性矿物:最初发现的磁体是被称为“自然磁石”的矿物,其中含有铁,能吸引其它物体,很像磁铁。

物质磁性的分类

一、 抗磁性当磁化强度M为负时,固体表现为抗磁性。Bi、Cu、Ag、Au等金属具有这种性子。在外磁场中,这种磁化了的媒质内部的磁感应强度小于真空中的磁感应强度M。抗磁性物质的原子(离子)的磁矩应为零,即不存在永久磁矩。当抗磁性物质放入外磁场中,外磁场使电子轨道改变,感生一个与外磁场方向相反的磁矩,表现为抗磁性。所以抗磁性来源于原子中电子轨道状态的变化。抗磁性物质的抗磁性一般很微弱,磁化率H一般约为-10-5,为负值。2、 顺磁性顺磁性物质的主要特征是,不论外加磁场是否存在,原子内部存在永久磁矩。但在无外加磁场时,由于顺磁物质的原子做无规则的热振动,宏寓目来,没有磁性;在外加磁场作用下,每一个原子磁矩比力规则地取向,物质预示极弱的磁性。磁化强度与外磁场方向一致,为正,而且严格地与外磁场H成正比。顺磁性物质的磁性除开与H有关外,还依赖于温度。其磁化率H与绝对于温度T成反比。式中,C称为居里常数,取决于顺磁物质的磁化强度以及磁矩大小。顺磁性物质的磁化率一般也很小,室温下H约为10-5。一般含有奇数个电子的原子或分子,电子未填满壳层的原子或离子,如过渡元素、稀土元素、钢系元素,还有铝铂等金属,都归属顺磁物质。三、 铁磁性对于诸如Fe、Co、Ni等物质,在室温下磁化率可达10-3数量级,称这种物质的磁性为铁磁性。铁磁性物质即使在较弱的磁场内,也可得到极高的磁化强度,而且当外磁场移去后,仍可保留极强的磁性。其磁化率为正值,但当外场增大时,由于磁化强度迅速到达饱以及,其H变小。铁磁性物质具有很强的磁性,主要起因于它们具有很强的内部交换场。铁磁物质的交换能为正值,而且较大,使得相邻原子的磁矩平行取向(响应于稳定状态),在物质内部形成许多小区域——磁畴。每一个磁畴大约有1015个原子。这些原子的磁矩沿同一方向排列,假设晶体内部存在很强的称为“分子场”的内场,“分子场”完全可以使每一个磁畴自动磁化达饱以及状态。这种自生的磁化强度叫自发磁化强度。由于它的存在,铁磁物质能在弱磁场下强列地磁化。是以自发磁化是铁磁物质的基本特征,也是铁磁物质以及顺磁物质的区别所在。铁磁体的铁磁性只在某一温度以下才表现出来,超过这一温度,由于物质内部热骚动粉碎电子自旋磁矩的平行取向,因而自发磁化强度变为0,铁磁性消掉。这一温度称为居里点 。在居里点以上,材料表现为强顺磁性,其磁化率与温度的关系服从居里——外斯定律,式中C为居里常数。4、 反铁磁性反铁磁性是指由于电子自旋反向平行排列。在同一子晶格中有自发磁化强度,电子磁矩是同向排列的;在不同子晶格中,电子磁矩反向排列。两个子晶格中自发磁化强度大小不异,方向相反,整个晶体 。反铁磁性物质多数长短金属化合物,如MnO。不论在什么温度下,都不能观察到反铁磁性物质的任何自发磁化现象,是以其宏观特性是顺磁性的,M与H处于同一方向,磁化率 为正值。温度很高时, 极小;温度降低, 逐渐增大。在一定温度 时, 达最大值 。称 为反铁磁性物质的居里点或尼尔点。对于尼尔点存在 的解释是:在极低温度下,由于相邻原子的自旋完全反向,其磁矩几乎完全抵消,故磁化率 几乎靠近于0。当温度上升时,使自旋反向的作用减弱, 增长。当温度升至尼尔点以上时,热骚动的影响较大,此时反铁磁体与顺磁体有不异的磁化行为。

磁极